Géométrie

Le modèle développé est celui d'un jet mono-dimentionnel dans lequel se trouvent des régions accélératrices localisées. Cela peut se produire à partir de différentes situations (reconnections magnétiques [115] [116], chocs relativistes obliques...).

L'orientation des zones d'accélération est importante pour le calcul des pertes subies par les particules. Elle est ici supposée colinéaire au jet. Pour un angle d'ouverture du jet constant, la composante dominante du champ magnétique décroît inversement avec la distance $zr_S$ au trou noir ( $r_S=2GM_{BH}/c^2$ avec $M_{BH}$ la masse du trou noir). Le potentiel maximum est supposé varier comme une loi de puissance de $z$: $\Delta V=V_0z^{-\alpha}$ [117]. Pour une longueur de cohérence de $\beta zr_S$, le champ électrique est donné par $E(z)=V_0z^{-\alpha-1}/\left(r_S\beta\right)$.

Les champs de radiation qui peuvent être présents et conduisent à des pertes par processus Compton-inverse sont de deux types différents: un champ ambiant quasi-isotrope provenant de la lumière rétrodiffusée du système complet trou noir-disque-jet [103] [118] et une composante de photons anisotropes venant directement du disque. Cette dernière est supposée prédominante dans ce modèle. La température de corps noir d'émission du disque étant décrite par un profil de Shakura/Sunyaev $T(r)=T_{in}\left(r_{in}/r\right)^{3/4}$ avec $T_{in}$ la température sur le bord intérieur du disque à $3r_S$, seuls deux paramètres sont nécessaires pour décrire le disque: la luminosité $l_{edd}$ (exprimée en unités de luminosité d'Eddington) et la masse $M_8$ du trou noir exprimée en unité de $10^8$ masses solaires.