Caractéristiques du jet d'électrons

On peut, dans un premier temps, supposer un jet chaud et négliger les effets de Klein-Nishina.
L'angle de vue par rapport à l'axe du jet est noté $\theta$. $\delta$ représente le facteur Doppler produit par le mouvement relativiste du nodule dans le plasma émetteur. Il vaut

$$\delta = [\Gamma - (\Gamma^2 -1 )^{1/2} cos \theta]^{-1}$$

Dans les équations suivantes, l'indice $S$ est relatif à l'émission synchrotron, $E$ aux photons externes, $SC$ au Compton-inverse sur les photons synchrotron (hypothèse SSC) et $EC$ au Compton-inverse sur les photons externes (hypothèse EC); les fréquences sont celles des maxima des plateaux de la distribution spectrale d'énergie. On a alors:

$$(\gamma_b ^2)_{SC}\ =\ \frac{3}{4} \frac{\nu_{SC}}{\nu_S} \q... ... ^2)_{EC}\ =\ \frac{3}{4} \frac{\nu_{EC}}{\nu_E \Gamma \delta}$$

et

$$B_{SC}\ =\ 4.8\ 10^{-7} \frac{\nu_S^2}{\delta \nu_{SC}} \qua... ...ad B_{EC}\ =\ 3.6\ 10^{-7}\frac{\nu_S \nu_E \Gamma}{\nu_{EC}}$$

Si $\nu_E \Gamma \delta$ est plus grand que $\nu_S$, pour un même spectre observé, le modèle SSC implique une plus grande énergie des électrons et une plus faible valeur de l'intensité du champ magnétique que le modèle EC.