Emission au TeV

L'absorption interne des rayons gamma dans le jet du blazar est cruciale pour la forme du spectre émergeant. La profondeur optique dans le référentiel comobile s'écrit

$$\tau_{\gamma\gamma}=\int_{2(m_ec^2)^2/\epsilon_{\gamma}}^{\in... ...{8\pi ln(\epsilon_c/\epsilon_b)(m_ec^2)^2}\frac{\sigma_T}{3}r_b$$

où $r_b$ est le rayon de Larmor, $a\approx(1+\eta)^{-1}$ avec $\eta$ le rapport des densités d'énergie en protons et en électrons. Le modèle du "blazar à protons" ajusté sur les données de sources (1219+285, Mrk421) permet d'estimer certains paramètres et conduit à

$$\epsilon^*_{\gamma}(obs)\approx\left(\frac{\delta}{10}\right)... ...)^{-2}\left(\frac{r_b} {3\times10^{15}cm}\right)^{-1} {\rm TeV}$$

ce qui est de l'ordre du TeV [177].

Dans ce modèle, il est supposé que le sursaut provient de chocs qui se déplacent dans le jet et qui passent de la région optiquement épaisse à la région optiquement mince. Aucune prédiction claire ne peut être obtenue dans ce cadre car cela supposerait la résolution d'équations de cascades non stationnaires et le couplage du transport radiatif avec un modèle dynamique de propagation de chocs [178].

On peut néanmoins mentionner qu'une telle démarche souffre de difficultés. Ces modèles nécéssitent un ajustement très fin pour éviter les situations où la luminosité du pic se trouve en-dessous du MeV: après 3 générations de paires, la position du pic dépend de l'énergie des protons à la puissance 6. Même si la bosse est ainsi correctement reproduite, le spectre X dur est alors délicat à obtenir. De plus, les variabilités sur des échelles de temps inférieures à l'heure, mises en évidence par CAT, sont difficiles à reproduire avec des protons car cela nécéssiterait des luminosités IR plus élevées que celles observées et des rayons de Larmor rendant difficile l'accélération par choc. Une variante consiste à supposer que l'énergie des hadrons est plus faible mais que les photons cible sont essentiellement externes. Le problème vient alors des déflections magnétiques subies par les protons qui perdent ainsi leur collimation.